Einsteins fältekvationer

Mall:(! class="infobox" style="clear:right; float:right; width:21.0em; border:1px solid ; text-align:center; font-size:85%;" cellspacing="0" cellpadding="2" Mall:!- ! style="border:1px solid ; border-top:3px solid ; background:; text-align:center; font-weight:normal;" | Allmänna relativitetsteorin

$G_{\mu \nu }+\mathrm{\Lambda }{g}_{\mu \nu }=\frac{8\pi G}{c^4}{T}_{\mu \nu }$

|

---

IntroduktionMall:· HistoriaMall:· MatematikMall:· Tester

Mall:!- | Mall:(! class="collapsible collapsed" width="100%" Mall:!- ! style="background:#ccccff;" | Fundamentala begrepp Mall:!- | EkvivalensprincipenMall:· Speciella relativitetsteorinMall:· VärldslinjeMall:· Riemannsk geometri Mall:!)

Mall:!- | Mall:(! class="collapsible collapsed" width="100%" Mall:!- ! style="background:#ccccff;" | Fenomen Mall:!- | KeplerproblemetMall:· GravitationslinsMall:· GravitationsvågMall:· RamdragningMall:· Geodetisk effektMall:· HändelsehorisontMall:· SingularitetMall:· Svart hål Mall:!)

Mall:!- | Mall:(! class="collapsible collapsed" width="100%" Mall:!- ! style="background:#ccccff;" | Rumtid Mall:!- | GeodetMall:· MinkowskidiagramMall:· MinkowskirumMall:· Maskhål Mall:!)

Mall:!- | Mall:(! class="collapsible uncollapsed" width="100%" Mall:!- ! style="background:#ccccff;" | Ekvationer Mall:!- | Linjäriserad gravitationMall:· Einsteins fältekvationerMall:· FriedmannMall:· Mathisson–Papapetrou–DixonMall:· Hamilton–Jacobi–Einstein Mall:!)

Mall:!- | Mall:(! class="collapsible collapsed" width="100%" Mall:!- ! style="background:#ccccff;" | Formalismer Mall:!- | ADMMall:· BSSNMall:· Postnewtonsk Mall:!)

Mall:!- | Mall:(! class="collapsible collapsed" width="100%" Mall:!- ! style="background:#ccccff;" | Avancerad teori Mall:!- | Kaluza–Klein-teorinMall:· KvantgravitationMall:· Alternativa teorier Mall:!)

Mall:!- | Mall:(! class="collapsible collapsed" width="100%" Mall:!- ! style="background:#ccccff;" | Lösningar Mall:!- | SchwarzschildMall:· Reissner–NordströmMall:· GödelMall:· KerrMall:· Kerr–NewmanMall:· KasnerMall:· Lemaître–TolmanMall:· Taub–NUTMall:· MilneMall:· Friedmann–Lemaître–Robertson–WalkerMall:· pp-vågorMall:· van Stockum-damm Mall:!)

Mall:!- | Mall:(! class="collapsible collapsed" width="100%" Mall:!- ! style="background:#ccccff;" | Forskare Mall:!- | EinsteinMall:· LorentzMall:· HilbertMall:· PoincaréMall:· SchwarzschildMall:· de SitterMall:· ReissnerMall:· NordströmMall:· WeylMall:· EddingtonMall:· FriedmannMall:· MilneMall:· ZwickyMall:· LemaîtreMall:· GödelMall:· WheelerMall:· RobertsonMall:· BardeenMall:· WalkerMall:· KerrMall:· ChandrasekharMall:· EhlersMall:· PenroseMall:· HawkingMall:· RaychaudhuriMall:· TaylorMall:· HulseMall:· van StockumMall:· TaubMall:· NewmanMall:· YauMall:· Thorne Mall:!)

|

---

Mall:!) Einsteins fältekvationer (EFE) är tio ekvationer i Albert Einstein allmänna relativitetsteori, som beskriver gravitationen som ett resultat av att rumtiden kröks av materia och energi.

Ekvationerna publicerades första gången av Einstein 1915 som en tensorekvation, med rumtidens krökning på ena sidan likhetstecknet, och rymdens innehåll av energi och materia på andra sidan.

Einsteins fältekvationer används för att beräkna vilken krökning rumtiden får utifrån det rymden innehåller i form av energi och materia, på ett sätt som liknar hur Maxwells ekvationer används för att beräkna elektromagnetiska fält utifrån rymdens innehåll av laddningar och strömmar.

EFE bevarar energi och rörelsemängd lokalt i rumtiden. Där gravitationsfältet är svagt och all materia rör sig långsamt i förhållande till ljusets hastighet kan EFE reduceras till Newtons gravitationslag som en approximation..

Matematisk form

Einsteins fältekvationer kan skrivas på formen:

$R_{\mu \nu }-\frac{1}{2}{g}_{\mu \nu }R+g_{\mu \nu }\mathrm{\Lambda }=\frac{8\pi G}{c^4}{T}_{\mu \nu }$

där $R_{\mu \nu }$ är Riccis krökningstensor, $R$ den skalära krökningen, $g_{\mu \nu }$ metriktensorn, $\mathrm{\Lambda }$ är den kosmologiska konstanten, $G$ Newtons gravitationskonstant, $c$ ljusets hastighet, och $T_{\mu \nu }$ stressenergitensorn.

EFE är en tensorekvation som beskriver relationerna mellan en uppsättning symmetriska 4 x 4 tensorer. Varje tensor har tio oberoende komponenter, och därför kan tensorekvationen skrivas ut som tio icke-linjära partiella differentialekvationer. Friheten att välja koordinatsystem i rumtiden gör att antalet oberoende komponenter kan reduceras till sex.

Lösningar

Eftersom det finns flera oberoende komponenter, krävs fler antaganden för att kunna lösa ekvationerna. Med vakuumapproximationen, $T_{\mu \nu }=0$, finns till exempel den triviala lösningen Minkowskirummet utan krökning, och Schwarzschilds lösning kring en icke-roterande sfäriskt symmetrisk massa.

Referenser

Källor

• Aczel, Amir D., 1999. God's Equation: Einstein, Relativity, and the Expanding Universe. Delta Science. En populär översikt.
• Charles Misner, Kip Thorne, and John Wheeler, 1973. Gravitation. W H Freeman. Mall:ISBN.

Externa länkar

• Caltech Tutorial on Relativity — En enkel introduktion till Einsteins fältekvationer.
• The Meaning of Einstein's Equation — En förklaring och härledning av EFE, tillsammans med några av dess konsekvenser
• Videoföreläsning om EFE av fysikprofessorn vid MIT Edmund Bertschinger.